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A comprehensive study of the local and nonlocal amplitudes contributing to the decay B0 → K*0(→ K+π−)μ+μ− is performed by analysing the phase-space distribution of the decay products. The analysis is based on pp collision data corresponding to an integrated luminosity of 8.4 fb−1 collected by the LHCb experiment. This measurement employs for the first time a model of both one-particle and two-particle nonlocal amplitudes, and utilises the complete dimuon mass spectrum without any veto regions around the narrow charmonium resonances. In this way it is possible to explicitly isolate the local and nonlocal contributions and capture the interference between them. The results show that interference with nonlocal contributions, although larger than predicted, only has a minor impact on the Wilson Coefficients determined from the fit to the data. For the local contributions, the Wilson Coefficient C9, responsible for vector dimuon currents, exhibits a 2.1σ deviation from the Standard Model expectation. The Wilson Coefficients C10, C9′ and C10′ are all in better agreement than C9 with the Standard Model and the global significance is at the level of 1.5σ. The model used also accounts for nonlocal contributions from B0→ K*0[τ+τ−→ μ+μ−] rescattering, resulting in the first direct measurement of the bsττ vector effective-coupling C9τ.
Aaij, R., Abdelmotteleb, A., Abellan Beteta, C., Abudinen, F., Ackernley, T., Adefisoye, A., et al. (2024). Comprehensive analysis of local and nonlocal amplitudes in the B0→ K*0μ+μ− decay. JOURNAL OF HIGH ENERGY PHYSICS, 2024(9) [10.1007/JHEP09(2024)026].
Comprehensive analysis of local and nonlocal amplitudes in the B0→ K*0μ+μ− decay
Aaij R.;Abdelmotteleb A. S. W.;Abellan Beteta C.;Abudinen F.;Ackernley T.;Adefisoye A. A.;Adeva B.;Adinolfi M.;Adlarson P.;Agapopoulou C.;Aidala C. A.;Ajaltouni Z.;Akar S.;Akiba K.;Albicocco P.;Albrecht J.;Alessio F.;Alexander M.;Aliouche Z.;Alvarez Cartelle P.;Amalric R.;Amato S.;Amey J. L.;Amhis Y.;An L.;Anderlini L.;Andersson M.;Andreianov A.;Andreola P.;Andreotti M.;Andreou D.;Anelli A.;Ao D.;Archilli F.;Argenton M.;Arguedas Cuendis S.;Artamonov A.;Artuso M.;Aslanides E.;Ataide Da Silva R.;Atzeni M.;Audurier B.;Bacher D.;Bachiller Perea I.;Bachmann S.;Bachmayer M.;Back J. J.;Baladron Rodriguez P.;Balagura V.;Baldini W.;Bao H.;Baptista de Souza Leite J.;Barbetti M.;Barbosa I. R.;Barlow R. J.;Barnyakov M.;Barsuk S.;Barter W.;Bartolini M.;Bartz J.;Basels J. M.;Bassi G.;Batsukh B.;Bay A.;Beck A.;Becker M.;Bedeschi F.;Bediaga I. B.;Belin S.;Bellee V.;Belous K.;Belov I.;Belyaev I.;Benane G.;Bencivenni G.;Ben-Haim E.;Berezhnoy A.;Bernet R.;Bernet Andres S.;Bertolin A.;Betancourt C.;Betti F.;Bex J.;Bezshyiko I.;Bhom J.;Bieker M. S.;Biesuz N. V.;Billoir P.;Biolchini A.;Birch M.;Bishop F. C. R.;Bitadze A.;Bizzeti A.;Blake T.;Blanc F.;Blank J. E.;Blusk S.;Bocharnikov V.;Boelhauve J. A.;Boente Garcia O.;Boettcher T.;Bohare A.;Boldyrev A.;Bolognani C. S.;Bolzonella R.;Bondar N.;Borgato F.;Borghi S.;Borsato M.;Borsuk J. T.;Bouchiba S. A.;Bowcock T. J. V.;Boyer A.;Bozzi C.;Brea Rodriguez A.;Breer N.;Brodzicka J.;Brossa Gonzalo A.;Brown J.;Brundu D.;Buchanan E.;Buonaura A.;Buonincontri L.;Burke A. T.;Burr C.;Butkevich A.;Butter J. S.;Buytaert J.;Byczynski W.;Cadeddu S.;Cai H.;Calabrese R.;Calderon Ramirez S.;Calefice L.;Cali S.;Calvi M.;Calvo Gomez M.;Camargo Magalhaes P.;Cambon Bouzas J. I.;Campana P.;Campora Perez D. H.;Campoverde Quezada A. F.;Capelli S.;Capriotti L.;Caravaca-Mora R.;Carbone A.;Carcedo Salgado L.;Cardinale R.;Cardini A.;Carniti P.;Carus L.;Casais Vidal A.;Caspary R.;Casse G.;Castro Godinez J.;Cattaneo M.;Cavallero G.;Cavallini V.;Celani S.;Cervenkov D.;Cesare S.;Chadwick A. J.;Chahrour I.;Charles M.;Charpentier P.;Chatzianagnostou E.;Chavez Barajas C. A.;Chefdeville M.;Chen C.;Chen S.;Chen Z.;Chernov A.;Chernyshenko S.;Chobanova V.;Cholak S.;Chrzaszcz M.;Chubykin A.;Chulikov V.;Ciambrone P.;Cid Vidal X.;Ciezarek G.;Cifra P.;Clarke P. E. L.;Clemencic M.;Cliff H. V.;Closier J.;Cocha Toapaxi C.;Coco V.;Cogan J.;Cogneras E.;Cojocariu L.;Collins P.;Colombo T.;Comerma-Montells A.;Congedo L.;Contu A.;Cooke N.;Corredoira I.;Correia A.;Corti G.;Cottee Meldrum J. J.;Couturier B.;Craik D. C.;Cruz Torres M.;Curras Rivera E.;Currie R.;Da Silva C. L.;Dadabaev S.;Dai L.;Dai X.;Dall'Occo E.;Dalseno J.;D'Ambrosio C.;Daniel J.;Danilina A.;d'Argent P.;Davidson A.;Davies J. E.;Davis A.;De Aguiar Francisco O.;De Angelis C.;De Benedetti F.;de Boer J.;De Bruyn K.;De Capua S.;De Cian M.;De Freitas Carneiro Da Graca U.;De Lucia E.;De Miranda J. M.;De Paula L.;De Serio M.;De Simone P.;De Vellis F.;de Vries J. A.;Debernardis F.;Decamp D.;Dedu V.;Del Buono L.;Delaney B.;Dembinski H. -P.;Deng J.;Denysenko V.;Deschamps O.;Dettori F.;Dey B.;Di Nezza P.;Diachkov I.;Didenko S.;Ding S.;Dittmann L.;Dobishuk V.;Docheva A. D.;Dong C.;Donohoe A. M.;Dordei F.;dos Reis A. C.;Dowling A. D.;Duan W.;Duda P.;Dudek M. W.;Dufour L.;Duk V.;Durante P.;Duras M. M.;Durham J. M.;Durmus O. D.;Dziurda A.;Dzyuba A.;Easo S.;Eckstein E.;Egede U.;Egorychev A.;Egorychev V.;Eisenhardt S.;Ejopu E.;Eklund L.;Elashri M.;Ellbracht J.;Ely S.;Ene A.;Epple E.;Eschle J.;Esen S.;Evans T.;Fabiano F.;Falcao L. N.;Fan Y.;Fang B.;Fantini L.;Faria M.;Farmer K.;Fazzini D.;Felkowski L.;Feng M.;Feo M.;Fernandez Gomez M.;Fernez A. D.;Ferrari F.;Ferreira Rodrigues F.;Ferrillo M.;Ferro-Luzzi M.;Filippov S.;Fini R. A.;Fiorini M.;Fischer K. M.;Fitzgerald D. S.;Fitzpatrick C.;Fleuret F.;Fontana M.;Foreman L. F.;Forty R.;Foulds-Holt D.;Franco Sevilla M.;Frank M.;Franzoso E.;Frau G.;Frei C.;Friday D. A.;Fu J.;Fuehring Q.;Fujii Y.;Fulghesu T.;Gabriel E.;Galati G.;Galati M. D.;Gallas Torreira A.;Galli D.;Gambetta S.;Gandelman M.;Gandini P.;Ganie B.;Gao H.;Gao R.;Gao Y.;Gao Y.;Gao Y.;Garau M.;Garcia Martin L. M.;Garcia Moreno P.;Garcia Pardinas J.;Garg K. G.;Garrido L.;Gaspar C.;Geertsema R. E.;Gerken L. L.;Gersabeck E.;Gersabeck M.;Gershon T.;Ghorbanimoghaddam Z.;Giambastiani L.;Giasemis F. I.;Gibson V.;Giemza H. K.;Gilman A. L.;Giovannetti M.;Gioventu A.;Gironella Gironell P.;Giugliano C.;Giza M. A.;Gkougkousis E. L.;Glaser F. C.;Gligorov V. V.;Gobel C.;Golobardes E.;Golubkov D.;Golutvin A.;Gomes A.;Gomez Fernandez S.;Goncalves Abrantes F.;Goncerz M.;Gong G.;Gooding J. A.;Gorelov I. V.;Gotti C.;Grabowski J. 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G.;Scarabotto A.;Schael S.;Scherl S.;Schiller M.;Schindler H.;Schmelling M.;Schmidt B.;Schmitt S.;Schmitz H.;Schneider O.;Schopper A.;Schulte N.;Schulte S.;Schune M. H.;Schwemmer R.;Schwering G.;Sciascia B.;Sciuccati A.;Sellam S.;Semennikov A.;Senger T.;Senghi Soares M.;Sergi A.;Serra N.;Sestini L.;Seuthe A.;Shang Y.;Shangase D. M.;Shapkin M.;Sharma R. S.;Shchemerov I.;Shchutska L.;Shears T.;Shekhtman L.;Shen Z.;Sheng S.;Shevchenko V.;Shi B.;Shi Q.;Shimizu Y.;Shmanin E.;Shorkin R.;Shupperd J. D.;Silva Coutinho R.;Simi G.;Simone S.;Skidmore N.;Skwarnicki T.;Slater M. W.;Smallwood J. C.;Smith E.;Smith K.;Smith M.;Snoch A.;Soares Lavra L.;Sokoloff M. D.;Soler F. J. P.;Solomin A.;Solovev A.;Solovyev I.;Song R.;Song Y.;Song Y.;Song Y. S.;Souza De Almeida F. L.;Souza De Paula B.;Spadaro Norella E.;Spedicato E.;Speer J. G.;Spiridenkov E.;Spradlin P.;Sriskaran V.;Stagni F.;Stahl M.;Stahl S.;Stanislaus S.;Stein E. N.;Steinkamp O.;Stenyakin O.;Stevens H.;Strekalina D.;Su Y.;Suljik F.;Sun J.;Sun L.;Sun Y.;Sundfeld Lima D. S.;Sutcliffe W.;Swallow P. N.;Swystun F.;Szabelski A.;Szumlak T.;Tan Y.;Tat M. D.;Terentev A.;Terzuoli F.;Teubert F.;Thomas E.;Thompson D. J. D.;Tilquin H.;Tisserand V.;T'Jampens S.;Tobin M.;Tomassetti L.;Tonani G.;Tong X.;Torres Machado D.;Toscano L.;Tou D. Y.;Trippl C.;Tuci G.;Tuning N.;Uecker L. H.;Ukleja A.;Unverzagt D. J.;Ursov E.;Usachov A.;Ustyuzhanin A.;Uwer U.;Vagnoni V.;Valenti G.;Valls Canudas N.;Van Hecke H.;van Herwijnen E.;Van Hulse C. B.;Van Laak R.;van Veghel M.;Vasquez G.;Vazquez Gomez R.;Vazquez Regueiro P.;Vazquez Sierra C.;Vecchi S.;Velthuis J. J.;Veltri M.;Venkateswaran A.;Vesterinen M.;Vieites Diaz M.;Vilasis-Cardona X.;Vilella Figueras E.;Villa A.;Vincent P.;Volle F. C.;vom Bruch D.;Voropaev N.;Vos K.;Vouters G.;Vrahas C.;Wagner J.;Walsh J.;Walton E. J.;Wan G.;Wang C.;Wang G.;Wang J.;Wang J.;Wang J.;Wang J.;Wang M.;Wang N. W.;Wang R.;Wang X.;Wang X.;Wang X. W.;Wang Y.;Wang Z.;Wang Z.;Wang Z.;Ward J. A.;Waterlaat M.;Watson N. K.;Websdale D.;Wei Y.;Wendel J.;Westhenry B. D. C.;White D. J.;Whitehead M.;Whiter E.;Wiederhold A. R.;Wiedner D.;Wilkinson G.;Wilkinson M. K.;Williams M.;Williams M. R. J.;Williams R.;Wilson F. F.;Wislicki W.;Witek M.;Witola L.;Wong C. P.;Wormser G.;Wotton S. A.;Wu H.;Wu J.;Wu Y.;Wyllie K.;Xian S.;Xiang Z.;Xie Y.;Xu A.;Xu J.;Xu L.;Xu L.;Xu M.;Xu Z.;Xu Z.;Xu Z.;Yang D.;Yang K.;Yang S.;Yang X.;Yang Y.;Yang Z.;Yang Z.;Yeroshenko V.;Yeung H.;Yin H.;Yu C. Y.;Yu J.;Yuan X.;Zaffaroni E.;Zavertyaev M.;Zdybal M.;Zeng C.;Zeng M.;Zhang C.;Zhang D.;Zhang J.;Zhang L.;Zhang S.;Zhang S.;Zhang Y.;Zhang Y. Z.;Zhao Y.;Zharkova A.;Zhelezov A.;Zheng S. Z.;Zheng X. Z.;Zheng Y.;Zhou T.;Zhou X.;Zhou Y.;Zhovkovska V.;Zhu L. Z.;Zhu X.;Zhu X.;Zhukov V.;Zhuo J.;Zou Q.;Zuliani D.;Zunica G.
2024
Abstract
A comprehensive study of the local and nonlocal amplitudes contributing to the decay B0 → K*0(→ K+π−)μ+μ− is performed by analysing the phase-space distribution of the decay products. The analysis is based on pp collision data corresponding to an integrated luminosity of 8.4 fb−1 collected by the LHCb experiment. This measurement employs for the first time a model of both one-particle and two-particle nonlocal amplitudes, and utilises the complete dimuon mass spectrum without any veto regions around the narrow charmonium resonances. In this way it is possible to explicitly isolate the local and nonlocal contributions and capture the interference between them. The results show that interference with nonlocal contributions, although larger than predicted, only has a minor impact on the Wilson Coefficients determined from the fit to the data. For the local contributions, the Wilson Coefficient C9, responsible for vector dimuon currents, exhibits a 2.1σ deviation from the Standard Model expectation. The Wilson Coefficients C10, C9′ and C10′ are all in better agreement than C9 with the Standard Model and the global significance is at the level of 1.5σ. The model used also accounts for nonlocal contributions from B0→ K*0[τ+τ−→ μ+μ−] rescattering, resulting in the first direct measurement of the bsττ vector effective-coupling C9τ.
Aaij, R., Abdelmotteleb, A., Abellan Beteta, C., Abudinen, F., Ackernley, T., Adefisoye, A., et al. (2024). Comprehensive analysis of local and nonlocal amplitudes in the B0→ K*0μ+μ− decay. JOURNAL OF HIGH ENERGY PHYSICS, 2024(9) [10.1007/JHEP09(2024)026].
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 598/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.