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The excitation of modes in the toroidal Alfvén eigenmodes (TAE) gap by an external antenna can be modelled by a driven damped harmonic oscillator. By performing a frequency scan it is possible to determine the damping rate of the mode through the quality factor. This method has been employed in recent Joint European Torus (JET) experiments dedicated to scenario development for the observation of alpha-driven instabilities in JET DT plasmas (i.e. plasmas composed by Deuterium and Tritium). However, the toroidal mode number n of the mode for which the measurements were performed could not be determined experimentally. The value of the damping obtained through experimental measurements for a selected time slice is then compared with those obtained from calculations performed by numerical codes for different modes with frequencies close to the experimental frequency of the antenna. This paper describes the modelling method and presents the numerical simulations carried out using a suite of codes to calculate the damping of TAE, which are compared with the value measured experimentally. The radial structures of these modes are first calculated with the ideal magnetohydrodynamic (MHD) code MISHKA. For each of these modes, the damping on thermal ions and thermal electrons and the contribution to the mode growth rate resulting from the resonant interaction with the ion cyclotron resonance heating (ICRH) accelerated ion population are calculated using the drift-kinetic code CASTOR-K. The radiative damping is calculated by using a complex resistivity in the resistive MHD code CASTOR code and the continuum damping is estimated using also the CASTOR code through the standard method of making the real part of the resistivity tend to zero. It was found the radiative damping is largely dominant over all other effects, except for the n = 3 TAE. The overall damping calculated numerically is consistent with the damping measured experimentally.
Porkolab, M., Litaudon, X., Abduallev, S., Abhangi, M., Abreu, P., Afzal, M., et al. (2018). TAE stability calculations compared to TAE antenna results in JET. NUCLEAR FUSION, 58(8) [10.1088/1741-4326/aabdbd].
TAE stability calculations compared to TAE antenna results in JET
Porkolab M.;Litaudon X.;Abduallev S.;Abhangi M.;Abreu P.;Afzal M.;Aggarwal K. M.;Ahlgren T.;Ahn J. H.;Aho-Mantila L.;Aiba N.;Airila M.;Albanese R.;Aldred V.;Alegre D.;Alessi E.;Aleynikov P.;Alfier A.;Alkseev A.;Allinson M.;Alper B.;Alves E.;Ambrosino G.;Ambrosino R.;Amicucci L.;Amosov V.;Sunden E. A.;Angelone M.;Anghel M.;Angioni C.;Appel L.;Appelbee C.;Arena P.;Ariola M.;Arnichand H.;Arshad S.;Ash A.;Ashikawa N.;Aslanyan V.;Asunta O.;Auriemma F.;Austin Y.;Avotina L.;Axton M. D.;Ayres C.;Bacharis M.;Baciero A.;Baiao D.;Bailey S.;Baker A.;Balboa I.;Balden M.;Balshaw N.;Bament R.;Banks J. W.;Baranov Y. F.;Barnard M. A.;Barnes D.;Barnes M.;Barnsley R.;Wiechec A. B.;Orte L. B.;Baruzzo M.;Basiuk V.;Bassan M.;Bastow R.;Batista A.;Batistoni P.;Baughan R.;Bauvir B.;Baylor L.;Bazylev B.;Beal J.;Beaumont P. S.;Beckers M.;Beckett B.;Becoulet A.;Bekris N.;Beldishevski M.;Bell K.;Belli F.;Bellinger M.;Belonohy E.;Ben Ayed N.;Benterman N. A.;Bergsaker H.;Bernardo J.;Bernert M.;Berry M.;Bertalot L.;Besliu C.;Beurskens M.;Bieg B.;Bielecki J.;Biewer T.;Bigi M.;Bilkova P.;Binda F.;Bisoffi A.;Bizarro J. P. S.;Bjorkas C.;Blackburn J.;Blackman K.;Blackman T. R.;Blanchard P.;Blatchford P.;Bobkov V.;Boboc A.;Bodnar G.;Bogar O.;Bolshakova I.;Bolzonella T.;Bonanomi N.;Bonelli F.;Boom J.;Booth J.;Borba D.;Borodin D.;Borodkina I.;Botrugno A.;Bottereau C.;Boulting P.;Bourdelle C.;Bowden M.;Bower C.;Bowman C.;Boyce T.;Boyd C.;Boyer H. J.;Bradshaw J. M. A.;Braic V.;Bravanec R.;Breizman B.;Bremond S.;Brennan P. D.;Breton S.;Brett A.;Brezinsek S.;Bright M. D. J.;Brix M.;Broeckx W.;Brombin M.;Broslawski A.;Brown D. P. D.;Brown M.;Bruno E.;Bucalossi J.;Buch J.;Buchanan J.;Buckley M. A.;Budny R.;Bufferand H.;Bulman M.;Bulmer N.;Bunting P.;Buratti P.;Burckhart A.;Buscarino A.;Busse A.;Butler N. K.;Bykov I.;Byrne J.;Cahyna P.;Calabro G.;Calvo I.;Camenen Y.;Camp P.;Campling D. C.;Cane J.;Cannas B.;Capel A. J.;Card P. J.;Cardinali A.;Carman P.;Carr M.;Carralero D.;Carraro L.;Carvalho B. B.;Carvalho I.;Carvalho P.;Casson F. J.;Castaldo C.;Catarino N.;Caumont J.;Causa F.;Cavazzana R.;Cave-Ayland K.;Cavinato M.;Cecconello M.;Ceccuzzi S.;Cecil E.;Cenedese A.;Cesario R.;Challis C. D.;Chandler M.;Chandra D.;Chang C. S.;Chankin A.;Chapman I. T.;Chapman S. C.;Chernyshova M.;Chitarin G.;Ciraolo G.;Ciric D.;Citrin J.;Clairet F.;Clark E.;Clark M.;Clarkson R.;Clatworthy D.;Clements C.;Cleverly M.;Coad J. P.;Coates P. A.;Cobalt A.;Coccorese V.;Cocilovo V.;Coda S.;Coelho R.;Coenen J. W.;Coffey I.;Colas L.;Collins S.;Conka D.;Conroy S.;Conway N.;Coombs D.;Cooper D.;Cooper S. R.;Corradino C.;Corre Y.;Corrigan G.;Cortes S.;Coster D.;Couchman A. S.;Cox M. P.;Craciunescu T.;Cramp S.;Craven R.;Crisanti F.;Croci G.;Croft D.;Crombe K.;Crowe R.;Cruz N.;Cseh G.;Cufar A.;Cullen A.;Curuia M.;Czarnecka A.;Dabirikhah H.;Dalgliesh P.;Dalley S.;Dankowski J.;Darrow D.;Davies O.;Davis W.;Day C.;Day I. E.;de Bock M.;de Castro A.;de la Cal E.;de la Luna E.;de Masi G.;de Pablos J. L.;de Temmerman G.;de Tommasi G.;de Vries P.;Deakin K.;Deane J.;Degli Agostini F.;Dejarnac R.;Delabie E.;den Harder N.;Dendy R. O.;Denis J.;Denner P.;Devaux S.;Devynck P.;Di Maio F.;Di Siena A.;Di Troia C.;Dinca P.;D'Inca R.;Ding B.;Dittmar T.;Doerk H.;Doerner R. P.;Donne T.;Dorling S. E.;Dormido-Canto S.;Doswon S.;Douai D.;Doyle P. T.;Drenik A.;Drewelow P.;Drews P.;Duckworth Ph.;Dumont R.;Dumortier P.;Dunai D.;Dunne M.;Duran I.;Durodie F.;Dutta P.;Duval B. P.;Dux R.;Dylst K.;Dzysiuk N.;Edappala P. V.;Edmond J.;Edwards A. M.;Edwards J.;Eich Th.;Ekedahl A.;El-Jorf R.;Elsmore C. G.;Enachescu M.;Ericsson G.;Eriksson F.;Eriksson J.;Eriksson L. G.;Esposito B.;Esquembri S.;Esser H. G.;Esteve D.;Evans B.;Evans G. E.;Evison G.;Ewart G. D.;Fagan D.;Faitsch M.;Falie D.;Fanni A.;Fasoli A.;Faustin J. M.;Fawlk N.;Fazendeiro L.;Fedorczak N.;Felton R. C.;Fenton K.;Fernades A.;Fernandes H.;Ferreira J.;Fessey J. A.;Fevrier O.;Ficker O.;Field A.;Fietz S.;Figueiredo A.;Figueiredo J.;Fil A.;Finburg P.;Firdaouss M.;Fischer U.;Fittill L.;Fitzgerald M.;Flammini D.;Flanagan J.;Fleming C.;Flinders K.;Fonnesu N.;Fontdecaba J. M.;Formisano A.;Forsythe L.;Fortuna L.;Fortuna-Zalesna E.;Fortune M.;Foster S.;Franke T.;Franklin T.;Frasca M.;Frassinetti L.;Freisinger M.;Fresa R.;Frigione D.;Fuchs V.;Fuller D.;Futatani S.;Fyvie J.;Gal K.;Galassi D.;Galazka K.;Galdon-Quiroga J.;Gallagher J.;Gallart D.;Galvao R.;Gao X.;Gao Y.;Garcia J.;Garcia-Carrasco A.;Garcia-Munoz M.;Gardarein J. -L.;Garzotti L.;Gaudio P.;Gauthier E.;Gear D. F.;Gee S. J.;Geiger B.;Gelfusa M.;Gerasimov S.;Gervasini G.;Gethins M.;Ghani Z.;Ghate M.;Gherendi M.;Giacalone J. C.;Giacomelli L.;Gibson C. S.;Giegerich T.;Gil C.;Gil L.;Gilligan S.;Gin D.;Giovannozzi E.;Girardo J. B.;Giroud C.;Giruzzi G.;Gloggler S.;Godwin J.;Goff J.;Gohil P.;Goloborod'ko V.;Gomes R.;Goncalves B.;Goniche M.;Goodliffe M.;Goodyear A.;Gorini G.;Gosk M.;Goulding R.;Goussarov A.;Gowland R.;Graham B.;Graham M. E.;Graves J. P.;Grazier N.;Grazier P.;Green N. R.;Greuner H.;Grierson B.;Griph F. S.;Grisolia C.;Grist D.;Groth M.;Grove R.;Grundy C. N.;Grzonka J.;Guard D.;Guerard C.;Guillemaut C.;Guirlet R.;Gurl C.;Utoh H. H.;Hackett L. J.;Hacquin S.;Hagar A.;Hager R.;Hakola A.;Halitovs M.;Hall S. J.;Cook S. P. H.;Hamlyn-Harris C.;Hammond K.;Harrington C.;Harrison J.;Harting D.;Hasenbeck F.;Hatano Y.;Hatch D. R.;Haupt T. D. V.;Hawes J.;Hawkes N. C.;Hawkins J.;Hawkins P.;Haydon P. W.;Hayter N.;Hazel S.;Heesterman P. J. L.;Heinola K.;Hellesen C.;Hellsten T.;Helou W.;Hemming O. N.;Hender T. C.;Henderson M.;Henderson S. S.;Henriques R.;Hepple D.;Hermon G.;Hertout P.;Hidalgo C.;Highcock E. G.;Hill M.;Hillairet J.;Hillesheim J.;Hillis D.;Hizanidis K.;Hjalmarsson A.;Hobirk J.;Hodille E.;Hogben C. H. A.;Hogeweij G. M. D.;Hollingsworth A.;Hollis S.;Homfray D. A.;Horacek J.;Hornung G.;Horton A. R.;Horton L. D.;Horvath L.;Hotchin S. P.;Hough M. R.;Howarth P. J.;Hubbard A.;Huber A.;Huber V.;Huddleston T. M.;Hughes M.;Huijsmans G. T. A.;Hunter C. L.;Huynh P.;Hynes A. M.;Iglesias D.;Imazawa N.;Imbeaux F.;Imrisek M.;Incelli M.;Innocente P.;Irishkin M.;Ivanova-Stanik I.;Jachmich S.;Jacobsen A. S.;Jacquet P.;Jansons J.;Jardin A.;Jarvinen A.;Jaulmes F.;Jednorog S.;Jenkins I.;Jeong C.;Jepu I.;Joffrin E.;Johnson R.;Johnson T.;Johnston J.;Joita L.;Jones G.;Jones T. T. C.;Hoshino K. K.;Kallenbach A.;Kamiya K.;Kaniewski J.;Kantor A.;Kappatou A.;Karhunen J.;Karkinsky D.;Karnowska I.;Kaufman M.;Kaveney G.;Kazakov Y.;Kazantzidis V.;Keeling D. L.;Keenan T.;Keep J.;Kempenaars M.;Kennedy C.;Kenny D.;Kent J.;Kent O. N.;Khilkevich E.;Kim H. T.;Kim H. S.;Kinch A.;King C.;King D.;King R. F.;Kinna D. J.;Kiptily V.;Kirk A.;Kirov K.;Kirschner A.;Kizane G.;Klepper C.;Klix A.;Knight P.;Knipe S. J.;Knott S.;Kobuchi T.;Kochl F.;Kocsis G.;Kodeli I.;Kogan L.;Kogut D.;Koivuranta S.;Kominis Y.;Koppen M.;Kos B.;Koskela T.;Koslowski H. R.;Koubiti M.;Kovari M.;Kowalska-Strzeciwilk E.;Krasilnikov A.;Krasilnikov V.;Krawczyk N.;Kresina M.;Krieger K.;Krivska A.;Kruezi U.;Ksiazek I.;Kukushkin A.;Kundu A.;Kurki-Suonio T.;Kwak S.;Kwiatkowski R.;Kwon O. J.;Laguardia L.;Lahtinen A.;Laing A.;Lam N.;Lambertz H. T.;Lane C.;Lang P. T.;Lanthaler S.;Lapins J.;Lasa A.;Last J. R.;Laszynska E.;Lawless R.;Lawson A.;Lawson K. D.;Lazaros A.;Lazzaro E.;Leddy J.;Lee S.;Lefebvre X.;Leggate H. J.;Lehmann J.;Lehnen M.;Leichtle D.;Leichuer P.;Leipold F.;Lengar I.;Lennholm M.;Lerche E.;Lescinskis A.;Lesnoj S.;Letellier E.;Leyland M.;Leysen W.;Li L.;Liang Y.;Likonen J.;Linke J.;Linsmeier Ch.;Lipschultz B.;Liu G.;Liu Y.;Lo Schiavo V. P.;Loarer T.;Loarte A.;Lobel R. C.;Lomanowski B.;Lomas P. J.;Lonnroth J.;Lopez J. M.;Lopez-Razola J.;Lorenzini R.;Losada U.;Lovell J. J.;Loving A. B.;Lowry C.;Luce T.;Lucock R. M. A.;Lukin A.;Luna C.;Lungaroni M.;Lungu C. P.;Lungu M.;Lunniss A.;Lupelli I.;Lyssoivan A.;Macdonald N.;Macheta P.;Maczewa K.;Magesh B.;Maget P.;Maggi C.;Maier H.;Mailloux J.;Makkonen T.;Makwana R.;Malaquias A.;Malizia A.;Manas P.;Manning A.;Manso M. E.;Mantica P.;Mantsinen M.;Manzanares A.;Maquet Ph.;Marandet Y.;Marcenko N.;Marchetto C.;Marchuk O.;Marinelli M.;Marinucci M.;Markovic T.;Marocco D.;Marot L.;Marren C. A.;Marshal R.;Martin A.;Martin Y.;de Aguilera A. M.;Martinez F. J.;Martin-Solis J. R.;Martynova Y.;Maruyama S.;Masiello A.;Maslov M.;Matejcik S.;Mattei M.;Matthews G. F.;Maviglia F.;Mayer M.;Mayoral M. L.;May-Smith T.;Mazon D.;Mazzotta C.;McAdams R.;McCarthy P. J.;McClements K. G.;McCormack O.;McCullen P. A.;McDonald D.;McIntosh S.;McKean R.;McKehon J.;Meadows R. C.;Meakins A.;Medina F.;Medland M.;Medley S.;Meigh S.;Meigs A. G.;Meisl G.;Meitner S.;Meneses L.;Menmuir S.;Mergia K.;Merrigan I. R.;Mertens Ph.;Meshchaninov S.;Messiaen A.;Meyer H.;Mianowski S.;Michling R.;Middleton-Gear D.;Miettunen J.;Militello F.;Militello-Asp E.;Miloshevsky G.;Mink F.;Minucci S.;Miyoshi Y.;Mlynar J.;Molina D.;Monakhov I.;Moneti M.;Mooney R.;Moradi S.;Mordijck S.;Moreira L.;Moreno R.;Moro F.;Morris A. W.;Morris J.;Moser L.;Mosher S.;Moulton D.;Murari A.;Muraro A.;Murphy S.;Asakura N. N.;Na Y. S.;Nabais F.;Naish R.;Nakano T.;Nardon E.;Naulin V.;Nave M. F. F.;Nedzelski I.;Nemtsev G.;Nespoli F.;Neto A.;Neu R.;Neverov V. S.;Newman M.;Nicholls K. J.;Nicolas T.;Nielsen A. H.;Nielsen P.;Nilsson E.;Nishijima D.;Noble C.;Nocente M.;Nodwell D.;Nordlund K.;Nordman H.;Nouailletas R.;Nunes I.;Oberkofler M.;Odupitan T.;Ogawa M. T.;O'Gorman T.;Okabayashi M.;Olney R.;Omolayo O.;O'Mullane M.;Ongena J.;Orsitto F.;Orszagh J.;Oswuigwe B. I.;Otin R.;Owen A.;Paccagnella R.;Pace N.;Pacella D.;Packer L. W.;Page A.;Pajuste E.;Palazzo S.;Pamela S.;Panja S.;Papp P.;Paprok R.;Parail V.;Park M.;Diaz F. P.;Parsons M.;Pasqualotto R.;Patel A.;Pathak S.;Paton D.;Patten H.;Pau A.;Pawelec E.;Soldan C. P.;Peackoc A.;Pearson I. J.;Pehkonen S. -P.;Peluso E.;Penot C.;Pereira A.;Pereira R.;Puglia P. P. P.;von Thun C. P.;Peruzzo S.;Peschanyi S.;Peterka M.;Petersson P.;Petravich G.;Petre A.;Petrella N.;Petrzilka V.;Peysson Y.;Pfefferle D.;Philipps V.;Pillon M.;Pintsuk G.;Piovesan P.;dos Reis A. P.;Piron L.;Pironti A.;Pisano F.;Pitts R.;Pizzo F.;Plyusnin V.;Pomaro N.;Pompilian O. G.;Pool P. J.;Popovichev S.;Porfiri M. T.;Porosnicu C.;Porton M.;Possnert G.;Potzel S.;Powell T.;Pozzi J.;Prajapati V.;Prakash R.;Prestopino G.;Price D.;Price M.;Price R.;Prior P.;Proudfoot R.;Pucella G.;Puglia P.;Puiatti M. E.;Pulley D.;Purahoo K.;Putterich Th.;Rachlew E.;Rack M.;Ragona R.;Rainford M. S. J.;Rakha A.;Ramogida G.;Ranjan S.;Rapson C. J.;Rasmussen J. J.;Rathod K.;Ratta G.;Ratynskaia S.;Ravera G.;Rayner C.;Rebai M.;Reece D.;Reed A.;Refy D.;Regan B.;Regana J.;Reich M.;Reid N.;Reimold F.;Reinhart M.;Reinke M.;Reiser D.;Rendell D.;Reux C.;Reyes Cortes S. D. A.;Reynolds S.;Riccardo V.;Richardson N.;Riddle K.;Rigamonti D.;Rimini F. G.;Risner J.;Riva M.;Roach C.;Robins R. J.;Robinson S. A.;Robinson T.;Robson D. W.;Roccella R.;Rodionov R.;Rodrigues P.;Rodriguez J.;Rohde V.;Romanelli F.;Romanelli M.;Romanelli S.;Romazanov J.;Rowe S.;Rubel M.;Rubinacci G.;Rubino G.;Ruchko L.;Ruiz M.;Ruset C.;Rzadkiewicz J.;Saarelma S.;Sabot R.;Safi E.;Sagar P.;Saibene G.;Saint-Laurent F.;Salewski M.;Salmi A.;Salmon R.;Salzedas F.;Samaddar D.;Samm U.;Sandiford D.;Santa P.;Santala M. I. K.;Santos B.;Santucci A.;Sartori F.;Sartori R.;Sauter O.;Scannell R.;Schlummer T.;Schmid K.;Schmidt V.;Schmuck S.;Schneider M.;Schopf K.;Schworer D.;Scott S. D.;Sergienko G.;Sertoli M.;Shabbir A.;Sharapov S. E.;Shaw A.;Shaw R.;Sheikh H.;Shepherd A.;Shevelev A.;Shumack A.;Sias G.;Sibbald M.;Sieglin B.;Silburn S.;Silva A.;Silva C.;Simmons P. A.;Simpson J.;Simpson-Hutchinson J.;Sinha A.;Sipila S. K.;Sips A. C. C.;Siren P.;Sirinelli A.;Sjostrand H.;Skiba M.;Skilton R.;Slabkowska K.;Slade B.;Smith N.;Smith P. G.;Smith R.;Smith T. J.;Smithies M.;Snoj L.;Soare S.;Solano E. R.;Somers A.;Sommariva C.;Sonato P.;Sopplesa A.;Sousa J.;Sozzi C.;Spagnolo S.;Spelzini T.;Spineanu F.;Stables G.;Stamatelatos I.;Stamp M. F.;Staniec P.;Stankunas G.;Stan-Sion C.;Stead M. J.;Stefanikova E.;Stepanov I.;Stephen A. V.;Stephen M.;Stevens A.;Stevens B. D.;Strachan J.;Strand P.;Strauss H. R.;Strom P.;Stubbs G.;Studholme W.;Subba F.;Summers H. P.;Svensson J.;Swiderski L.;Szabolics T.;Szawlowski M.;Szepesi G.;Suzuki T. T.;Tal B.;Tala T.;Talbot A. R.;Talebzadeh S.;Taliercio C.;Tamain P.;Tame C.;Tang W.;Tardocchi M.;Taroni L.;Taylor D.;Taylor K. A.;Tegnered D.;Telesca G.;Teplova N.;Terranova D.;Testa D.;Tholerus E.;Thomas J.;Thomas J. D.;Thomas P.;Thompson A.;Thompson C. -A.;Thompson V. K.;Thorne L.;Thornton A.;Thrysoe A. S.;Tigwell P. A.;Tipton N.;Tiseanu I.;Tojo H.;Tokitani M.;Tolias P.;Tomes M.;Tonner P.;Towndrow M.;Trimble P.;Tripsky M.;Tsalas M.;Tsavalas P.;Tskhakaya Jun D.;Turner I.;Turner M. M.;Turnyanskiy M.;Tvalashvili G.;Tyrrell S. G. J.;Uccello A.;Ul-Abidin Z.;Uljanovs J.;Ulyatt D.;Urano H.;Uytdenhouwen I.;Vadgama A. P.;Valcarcel D.;Valentinuzzi M.;Valisa M.;Olivares P. V.;Valovic M.;van de Mortel M.;van Eester D.;van Renterghem W.;van Rooij G. J.;Varje J.;Varoutis S.;Vartanian S.;Vasava K.;Vasilopoulou T.;Vega J.;Verdoolaege G.;Verhoeven R.;Verona C.;Rinati G. V.;Veshchev E.;Vianello N.;Vicente J.;Viezzer E.;Villari S.;Villone F.;Vincenzi P.;Vinyar I.;Viola B.;Vitins A.;Vizvary Z.;Vlad M.;Voitsekhovitch I.;Vondracek P.;Vora N.;Vu T.;de Sa W. W. P.;Wakeling B.;Waldon C. W. F.;Walkden N.;Walker M.;Walker R.;Walsh M.;Wang E.;Wang N.;Warder S.;Warren R. J.;Waterhouse J.;Watkins N. W.;Watts C.;Wauters T.;Weckmann A.;Weiland J.;Weisen H.;Weiszflog M.;Wellstood C.;West A. T.;Wheatley M. R.;Whetham S.;Whitehead A. M.;Whitehead B. D.;Widdowson A. M.;Wiesen S.;Wilkinson J.;Williams J.;Williams M.;Wilson A. R.;Wilson D. J.;Wilson H. R.;Wilson J.;Wischmeier M.;Withenshaw G.;Withycombe A.;Witts D. M.;Wood D.;Wood R.;Woodley C.;Wray S.;Wright J.;Wright J. C.;Wu J.;Wukitch S.;Wynn A.;Xu T.;Yadikin D.;Yanling W.;Yao L.;Yavorskij V.;Yoo M. G.;Young C.;Young D.;Young I. D.;Young R.;Zacks J.;Zagorski R.;Zaitsev F. S.;Zanino R.;Zarins A.;Zastrow K. D.;Zerbini M.;Zhang W.;Zhou Y.;Zilli E.;Zoita V.;Zoletnik S.;Zychor I.
2018
Abstract
The excitation of modes in the toroidal Alfvén eigenmodes (TAE) gap by an external antenna can be modelled by a driven damped harmonic oscillator. By performing a frequency scan it is possible to determine the damping rate of the mode through the quality factor. This method has been employed in recent Joint European Torus (JET) experiments dedicated to scenario development for the observation of alpha-driven instabilities in JET DT plasmas (i.e. plasmas composed by Deuterium and Tritium). However, the toroidal mode number n of the mode for which the measurements were performed could not be determined experimentally. The value of the damping obtained through experimental measurements for a selected time slice is then compared with those obtained from calculations performed by numerical codes for different modes with frequencies close to the experimental frequency of the antenna. This paper describes the modelling method and presents the numerical simulations carried out using a suite of codes to calculate the damping of TAE, which are compared with the value measured experimentally. The radial structures of these modes are first calculated with the ideal magnetohydrodynamic (MHD) code MISHKA. For each of these modes, the damping on thermal ions and thermal electrons and the contribution to the mode growth rate resulting from the resonant interaction with the ion cyclotron resonance heating (ICRH) accelerated ion population are calculated using the drift-kinetic code CASTOR-K. The radiative damping is calculated by using a complex resistivity in the resistive MHD code CASTOR code and the continuum damping is estimated using also the CASTOR code through the standard method of making the real part of the resistivity tend to zero. It was found the radiative damping is largely dominant over all other effects, except for the n = 3 TAE. The overall damping calculated numerically is consistent with the damping measured experimentally.
Porkolab, M., Litaudon, X., Abduallev, S., Abhangi, M., Abreu, P., Afzal, M., et al. (2018). TAE stability calculations compared to TAE antenna results in JET. NUCLEAR FUSION, 58(8) [10.1088/1741-4326/aabdbd].
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 598/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
