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We report a measurement of the mass difference between neutral charm-meson eigenstates using a novel approach that enhances sensitivity to this parameter. We use 2.3 x 10(6) D-0 -> K-S(0)pi(+)pi(-) decays reconstructed in proton-proton collisions collected by the LHCb experiment in 2011 and 2012. Allowing for CP violation in mixing and in the interference between mixing and decay, we measure the CP-averaged normalized mass difference x(cp)= [2.7 +/- 1.6(stat) +/- 0.4(syst)] x 10(-3) and the CP-violating parameter Delta x = [-0.53 +/- 0.70(stat) +/- 0.22(syst)] x 10(-3). The results are consistent with CP symmetry. These determinations are the most precise from a single experiment and, combined with current world-average results, yield the fast evidence that the masses of the neutral charm-meson eigenstates differ.
Aaij, R., Abellan Beteta, C., Adeva, B., Adinolfi, M., Aidala, C., Ajaltouni, Z., et al. (2019). Measurement of the Mass Difference between Neutral Charm-Meson Eigenstates. PHYSICAL REVIEW LETTERS, 122(23), 231802 [10.1103/PhysRevLett.122.231802].
Measurement of the Mass Difference between Neutral Charm-Meson Eigenstates
Aaij R.;Abellan Beteta C.;Adeva B.;Adinolfi M.;Aidala C. A.;Ajaltouni Z.;Akar S.;Albicocco P.;Albrecht J.;Alessio F.;Alexander M.;Alfonso Albero A.;Alkhazov G.;Alvarez Cartelle P.;Alves A. A.;Amato S.;Amhis Y.;An L.;Anderlini L.;Andreassi G.;Andreotti M.;Andrews J. E.;Archilli F.;Arnau Romeu J.;Artamonov A.;Artuso M.;Arzymatov K.;Aslanides E.;Atzeni M.;Audurier B.;Bachmann S.;Back J. J.;Baker S.;Balagura V.;Baldini W.;Baranov A.;Barlow R. J.;Barrand G. C.;Barsuk S.;Barter W.;Bartolini M.;Baryshnikov F.;Batozskaya V.;Batsukh B.;Battig A.;Battista V.;Bay A.;Bedeschi F.;Bediaga I.;Beiter A.;Bel L. J.;Belin S.;Beliy N.;Bellee V.;Belloli N.;Belous K.;Belyaev I.;Bencivenni G.;Ben-Haim E.;Benson S.;Beranek S.;Berezhnoy A.;Bernet R.;Berninghoff D.;Bertholet E.;Bertolin A.;Betancourt C.;Betti F.;Bettler M. O.;Bezshyiko I.;Bhasin S.;Bhom J.;Bieker M. S.;Bifani S.;Billoir P.;Birnkraut A.;Bizzeti A.;Bjorn M.;Blago M. 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L.;Parker W.;Parkes C.;Passaleva G.;Pastore A.;Patel M.;Patrignani C.;Pearce A.;Pellegrino A.;Penso G.;Pepe Altarelli M.;Perazzini S.;Pereima D.;Perret P.;Pescatore L.;Petridis K.;Petrolini A.;Petrov A.;Petrucci S.;Petruzzo M.;Pietrzyk B.;Pietrzyk G.;Pikies M.;Pili M.;Pinci D.;Pinzino J.;Pisani F.;Piucci A.;Placinta V.;Playfer S.;Plews J.;Plo Casasus M.;Polci F.;Poli Lener M.;Poliakova M.;Poluektov A.;Polukhina N.;Polyakov I.;Polycarpo E.;Pomery G. J.;Ponce S.;Popov A.;Popov D.;Poslavskii S.;Price E.;Prouve C.;Pugatch V.;Puig Navarro A.;Pullen H.;Punzi G.;Qian W.;Qin J.;Quagliani R.;Quintana B.;Raab N. V.;Rachwal B.;Rademacker J. H.;Rama M.;Ramos Pernas M.;Rangel M. S.;Ratnikov F.;Raven G.;Ravonel Salzgeber M.;Reboud M.;Redi F.;Reichert S.;Reiss F.;Remon Alepuz C.;Ren Z.;Renaudin V.;Ricciardi S.;Richards S.;Rinnert K.;Robbe P.;Robert A.;Rodrigues A. B.;Rodrigues E.;Rodriguez Lopez J. A.;Roehrken M.;Roiser S.;Rollings A.;Romanovskiy V.;Romero Vidal A.;Roth J. D.;Rotondo M.;Rudolph M. S.;Ruf T.;Ruiz Vidal J.;Saborido Silva J. J.;Sagidova N.;Saitta B.;Salustino Guimaraes V.;Sanchez Gras C.;Sanchez Mayordomo C.;Sanmartin Sedes B.;Santacesaria R.;Santamarina Rios C.;Santimaria M.;Santovetti E.;Sarpis G.;Sarti A.;Satriano C.;Satta A.;Saur M.;Savrina D.;Schael S.;Schellenberg M.;Schiller M.;Schindler H.;Schmelling M.;Schmelzer T.;Schmidt B.;Schneider O.;Schopper A.;Schreiner H. F.;Schubiger M.;Schulte S.;Schune M. H.;Schwemmer R.;Sciascia B.;Sciubba A.;Semennikov A.;Sepulveda E. S.;Sergi A.;Serra N.;Serrano J.;Sestini L.;Seuthe A.;Seyfert P.;Shapkin M.;Shears T.;Shekhtman L.;Shevchenko V.;Shmanin E.;Siddi B. G.;Silva Coutinho R.;Silva De Oliveira L.;Simi G.;Simone S.;Skiba I.;Skidmore N.;Skwarnicki T.;Slater M. W.;Smeaton J. G.;Smith E.;Smith I. T.;Smith M.;Soares M.;Soares Lavra L.;Sokoloff M. D.;Soler F. J. P.;Souza De Paula B.;Spaan B.;Spadaro Norella E.;Spradlin P.;Stagni F.;Stahl M.;Stahl S.;Stefko P.;Stefkova S.;Steinkamp O.;Stemmle S.;Stenyakin O.;Stepanova M.;Stevens H.;Stocchi A.;Stone S.;Stracka S.;Stramaglia M. E.;Straticiuc M.;Straumann U.;Strokov S.;Sun J.;Sun L.;Sun Y.;Swientek K.;Szabelski A.;Szumlak T.;Szymanski M.;Tang Z.;Tekampe T.;Tellarini G.;Teubert F.;Thomas E.;Tilley M. J.;Tisserand V.;T'Jampens S.;Tobin M.;Tolk S.;Tomassetti L.;Tonelli D.;Tou D. Y.;Tourinho Jadallah Aoude R.;Tournefier E.;Traill M.;Tran M. T.;Trisovic A.;Tsaregorodtsev A.;Tuci G.;Tully A.;Tuning N.;Ukleja A.;Usachov A.;Ustyuzhanin A.;Uwer U.;Vagner A.;Vagnoni V.;Valassi A.;Valat S.;Valenti G.;Van Beuzekom M.;Van Herwijnen E.;Van Hulse C. B.;Van Tilburg J.;Van Veghel M.;Vazquez Gomez R.;Vazquez Regueiro P.;Vazquez Sierra C.;Vecchi S.;Velthuis J. J.;Veltri M.;Venkateswaran A.;Vernet M.;Veronesi M.;Vesterinen M.;Viana Barbosa J. V.;Vieira D.;Vieites Diaz M.;Viemann H.;Vilasis-Cardona X.;Vitkovskiy A.;Vitti M.;Volkov V.;Vollhardt A.;Vom Bruch D.;Voneki B.;Vorobyev A.;Vorobyev V.;Voropaev N.;Waldi R.;Walsh J.;Wang J.;Wang M.;Wang Y.;Wang Z.;Ward D. R.;Wark H. M.;Watson N. K.;Websdale D.;Weiden A.;Weisser C.;Whitehead M.;Wilkinson G.;Wilkinson M.;Williams I.;Williams M.;Williams M. R. J.;Williams T.;Wilson F. F.;Winn M.;Wislicki W.;Witek M.;Wormser G.;Wotton S. A.;Wyllie K.;Xiao D.;Xie Y.;Xing H.;Xu A.;Xu M.;Xu Q.;Xu Z.;Xu Z.;Yang Z.;Yang Z.;Yao Y.;Yeomans L. E.;Yin H.;Yu J.;Yuan X.;Yushchenko O.;Zarebski K. A.;Zavertyaev M.;Zeng M.;Zhang D.;Zhang L.;Zhang W. C.;Zhang Y.;Zhelezov A.;Zheng Y.;Zhu X.;Zhukov V.;Zonneveld J. B.;Zucchelli S.
2019
Abstract
We report a measurement of the mass difference between neutral charm-meson eigenstates using a novel approach that enhances sensitivity to this parameter. We use 2.3 x 10(6) D-0 -> K-S(0)pi(+)pi(-) decays reconstructed in proton-proton collisions collected by the LHCb experiment in 2011 and 2012. Allowing for CP violation in mixing and in the interference between mixing and decay, we measure the CP-averaged normalized mass difference x(cp)= [2.7 +/- 1.6(stat) +/- 0.4(syst)] x 10(-3) and the CP-violating parameter Delta x = [-0.53 +/- 0.70(stat) +/- 0.22(syst)] x 10(-3). The results are consistent with CP symmetry. These determinations are the most precise from a single experiment and, combined with current world-average results, yield the fast evidence that the masses of the neutral charm-meson eigenstates differ.
Aaij, R., Abellan Beteta, C., Adeva, B., Adinolfi, M., Aidala, C., Ajaltouni, Z., et al. (2019). Measurement of the Mass Difference between Neutral Charm-Meson Eigenstates. PHYSICAL REVIEW LETTERS, 122(23), 231802 [10.1103/PhysRevLett.122.231802].
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 598/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
